При низкой оригинальности работы "Параметры интенсивности ионов эрбия в кристаллах вольфрамата свинца", Вы можете повысить уникальность этой работы до 80-100%
Монокристаллы PBWO4 являются одними из самых интересных вольфраматов со структурой шеелита, которые уже сейчас широко применяется как активный лазерный элемент,в электромагнитной калориметрии, в исследовании термолюминесценции и экситонной люминесценции, а так же как низкофоновый сцинтилляционный детектор икак материал, обладающий возможностью преобразования частоты в процессе вынужденного комбинационного рассеяния света (ВКР) [2].Важной современной задачей физики конденсированного состояния является поиск и разработка оптически высокоэффективных лазерных сред и сред с самопреобразованием частоты генерации лазерного излучения. Например, процесс ап-конверсии реализуется при возбуждении лазерным диодом с длиной волны излучения 800 нм уровня эрбия с последующими наблюдаемыми излучениями с длинами волн 540-560 нм при переходе и 520-540 нм при переходе [5]. Согласно теории Джадда - Офельта, силы осцилляторов электродипольного перехода определяются следующей формулой: ,(1) где и-суммарный угловой момент верхнего и нижнего уровней, - длина волны полосы поглощения, соответствующая переходу ,-скорость света, - масса электрона,-заряд электрона, - постоянная Планка, - параметры Джадда - Офельта, - дважды редуцированные матричные элементы ранга между электронными состояниями, характеризуемыми квантовыми числами и . Значения матричных элементов между электронными состояниями, характеризуемыми квантовыми числами и , определены для всех возможных электронных конфигураций редкоземельных химических элементов [8].Полуторамикронный переход 4I13/2 > 4I15/2 определяется в основном значением матричного элемента , в то время как переходы 2H11/2 > 4I15/2 и 4G11/2 > 4I15/2определяются значениями . Вероятность спонтанного излучения, является характеристикой квантового перехода между уровнями энергии и .Используя полученные значения параметров Джадда - Офельта, вычислены вероятности спонтанного излучения для переходов между любой парой мультиплетов ионов Er3 по следующей формуле: , (3) где - длина волны соответствующего перехода, - показатель преломления для обыкновенного луча, который вычислялся из уравнения Зельмеера для кристалла вольфрамата свинца, которое имеет вид: (4)Из спектров поглощения кристаллов Er3 : PWO,с атомными концентрациями эрбия 0.31, 0.37 и 0.45%, вычислены значения измеренных и рассчитанных значений сил осцилляторов переходов из основного состояния иона эрбия на его возбужденные мультиплеты: , , , , , , , , и .
Введение
В течение последних нескольких лет ведется поиск активных лазерных сред, способных осуществлять генерацию в спектральном диапазоне 1,53 - 1,67 мкм. Интерес поиска таких сред обусловлен возможностью передачи сигналов в оптических волноводах с наименьшими потерями, а так же тем, что данный диапазон является безопасным для человеческого глаза [1-2].Ионы Er3 обладают необходимой системой энергетических уровней, для осуществления генерации в данном интервале длин волн. Таким образом, многие исследования направлены на поиск материалов, способных разместить ионы Er3 в своей кристаллической матрице с предпочтительными спектроскопическими характеристики.
Монокристаллы PBWO4 являются одними из самых интересных вольфраматов со структурой шеелита, которые уже сейчас широко применяется как активный лазерный элемент,в электромагнитной калориметрии, в исследовании термолюминесценции и экситонной люминесценции, а так же как низкофоновый сцинтилляционный детектор икак материал, обладающий возможностью преобразования частоты в процессе вынужденного комбинационного рассеяния света (ВКР) [2].Важной современной задачей физики конденсированного состояния является поиск и разработка оптически высокоэффективных лазерных сред и сред с самопреобразованием частоты генерации лазерного излучения. Исследования сосредоточены на увеличении квантового выхода люминесценции, в зависимости от концентрации примесных ионов и различных процедур отжига [3]. Поиск оптимальной концентрации легирования и условий отжига увеличивают квантовый выход в 2 ? 4 раза без существенного ухудшения других сцинтилляционных характеристик.
Данная статья посвящена изучению лазерных параметров легированных Er3 кристаллов PBWO4в зависимости от концентрации примесных ионов.
1. Кристаллы
Ряд прозрачных кристаллов хорошего качества вольфрамата свинца со структурой шеелита, активированные эрбием, были выращены методом Бриджмена и имели форму цилиндров, размерами O20?100мм. Исходные материалы были порошки 99.999% PBO и WO3, приготовленные в стехиометрическом соотношении. Эрбий был введен в смесь в виде Er2O3[4]. Изза специфики структуры шеелита, катионы могут перераспределяться по кристаллографически неэквивалентным позициям (стехиометрическое уравнение шихты - расплава: PBO WO3 ERXO1.5x; растущего кристалла: Pb1-XERXWO4), что приводит к отличиям состава кристалла от стехиометрического. Величина коэффициента распределения активаторной примеси зависит от исходной концентрации эрбия. Уравнения состава растущих кристаллов имеют вид: Pb0.9969Er0.0031WO4, Pb0.9963Er0.0037WO4 и Pb0.9955Er0.0045WO4 соответственно. Отжиг проводился в атмосфере воздуха при температуре 1040°Св течение 8 ч. По два образца размером O 20?2.5 мм с двумя отполированными плоскостями, параллельными осям a и c, были вырезаны из каждого выращенного кристалла.
2. Эрбий
Ионы Er3 имеют чрезвычайно сложную систему энергетических уровней (рис. 1). В этой энергетической схеме можно выделить несколько важных особенностей.
Рисунок 1. Схема энергетических уровней Er3 и переходы при различных вариантах накачки.
В системе энергетических уровней эрбия существует возможность для реализации сложных схем трансформации возбуждений ап-конверсии и кросс-релаксации. Например, процесс ап-конверсии реализуется при возбуждении лазерным диодом с длиной волны излучения 800 нм уровня эрбия с последующими наблюдаемыми излучениями с длинами волн 540-560 нм при переходе и 520-540 нм при переходе [5].
Известно [6], что свойства ионов Er3 чрезвычайно сильно зависят от максимальной частоты колебательного спектра кристаллической решетки, поэтому величина энергетических зазоров между уровнями Er3 оказывается чувствительной к активируемой матрице.
Благодаря этим двум обстоятельствам на ионах эрбия получено такое число каналов генерации, как ни на одном другом ионе. Тем не менее, несомненно, что основным лазерным переходом иона Er3 является переход . На нем осуществляется лазерная генерация и усиление света, как в кристаллах, так и в усилителях волоконнооптической связи. Однако, в связи с тем, что для эрбия фактически реализуется квази-трехуровневая схема генерации, лазеры и усилители с данным активатором требуют значительно большей плотности возбужденных активных ионов и поэтому для эрбиевых лазеров необходимы высокие значения порога накачки.
Измерения спектров поглощения кристаллов PBWO4, активированных Er3 с атомными концентрациями 0.31, 0.37 и 0.45% проводились при комнатной температуре[4].Толщина образцов 2.5 мм.
Рисунок 2. Спектры поглощения кристаллов PWO: Er3
Представленные на рисунке 2 спектры поглощения легированных кристаллов вольфраматов свинца состоят из десяти линий переходов ионов Er3 с основного состояния на возбужденные энергетические уровни иона эрбия: , , , , , , , , и .Перечень ведется от коротковолновой области спектра в более длинноволновую. Максимумы поглощения приходятся на длины волн 378, 406, 451, 487, 521, 542,652, 801, 982 и 1539 нм соответственно.
3. Теоретические методы и расчеты
Согласно теории Джадда - Офельта, силы осцилляторов электродипольного перехода определяются следующей формулой: ,(1) где и -суммарный угловой момент верхнего и нижнего уровней, - длина волны полосы поглощения, соответствующая переходу , -скорость света, - масса электрона, -заряд электрона, - постоянная Планка, - параметры Джадда - Офельта, - дважды редуцированные матричные элементы ранга между электронными состояниями, характеризуемыми квантовыми числами и .
Характер излучения атомных систем определяется матричным элементом соответствующего перехода. Значения матричных элементов определяют амплитуду вероятности перехода квантово - механической системы из одного состояния в другое. Если такой матричный элемент отличен от нуля, то между состояниями системы возможны переходы, сопровождающиеся дипольным и псевдоквадрупольным излучением [7]. Правила отбора, которым должны удовлетворять волновые функции начального и конечного состояний системы, для того чтобы матричный элемент сверхчувствительного перехода не обращался в ноль, имеют следующий вид: , . Так же, к сверхчувствительным переходам относятся переходы, у которых значения матричных элементов перехода велики по сравнению с и .
Таблица 1. Значения редуцированных матричных элементов Er3 для перехода с основного уровня4I15/2
Уровень
4S3/2 0 0 0.2225
4F3/2 0 0 0.1255
4F5/2 0 0 0.2221
4F7/2 0 0.1465 0.6272
4G7/2 0 0.02 0.1171
4I9/2 0 0.1587 0.0072
4F9/2 0 0.5512 0.4621
2G9/2 0 0.0243 0.2147
4G9/2 0 0.2337 0.1368
4I11/2 0.0276 0.0002 0.3942
2H11/2 0.7158 0.4138 0.0927
4G11/2 0.9156 0.5263 0.1167
4I13/2 0.0195 0.1172 1.4325
Значения матричных элементов между электронными состояниями, характеризуемыми квантовыми числами и , определены для всех возможных электронных конфигураций редкоземельных химических элементов [8].Полуторамикронный переход 4I13/2 > 4I15/2 определяется в основном значением матричного элемента , в то время как переходы 2H11/2 > 4I15/2 и 4G11/2 > 4I15/2определяются значениями .
Концентрации примесных ионов эрбия в кристалле были определены методом плазменно-атомной эмиссионной спектроскопии[4]. Полученные значения концентраций Er 3 по отношению к атомам свинца в кристаллах вольфраматов свинца раны 0.31, 0.37, 0.45ат. %. Так же вычислены их численные значения 0.3373?1020, 0.4025?1020, 0.4896?1020см-3 соответственно.
Измеренные силы осцилляторов могут быть получены из следующего выражения: ,(2) где -концентрация ИОНОВER3 , - интегральный коэффициент поглощения для каждой линии спектра поглощения.
Таблица 2. Интегральное поглощение, измеренные и рассчитанные силы осцилляторов в кристалле PBWO4: Er3 , ат. 0.31%
Возбужденное состояние , нм fmeas?10-6 fcalc?10-6
4G11/2 378 16.82 39.49 37.32
2G9/2 406 0.22 0.45 0.39
4F5/2 451 0.28 0.46 0.26
4F7/2 487 0.64 0.91 1.11
2H11/2 521 13.47 16.65 18.39
4S3/2 542 0.13 0.15 0.20
4F9/2 652 2.04 1.61 1.57
4I9/2 801 0.45 0.24 0.29
4I11/2 982 1.22 0.42 0.52
4I13/2 1539 5.01 0.71 0.68
RMS 1.061?10-6
Таблица 3. Интегральное поглощение, измеренные и рассчитанные силы осцилляторов в кристалле PBWO4: Er3 , ат. 0.37%
Возбужденное состояние , нм fmeas?10-6 fcalc?10-6
4G11/2 378 22.44 44.20 41.62
2G9/2 406 0.41 0.70 0.51
4F5/2 451 0.41 0.57 0.35
4F7/2 487 1.05 1.25 1.41
2H11/2 521 17.78 18.44 20.52
4S3/2 542 0.22 0.21 0.28
4F9/2 652 2.83 1.87 1.83
4I9/2 801 0.56 0.25 0.32
4I11/2 982 1.87 0.55 0.63
4I13/2 1539 7.50 0.90 0.88
RMS 1.261?10-6
Таблица 4. Интегральное поглощение, измеренные и рассчитанные силы осцилляторов в кристалле PBWO4: Er3 , ат. 0.45%
Возбужденное состояние , нм fmeas?10-6 fcalc?10-6
4G11/2 378 29.01 46.92 43.86
2G9/2 406 0.34 0.48 0.53
4F5/2 451 0.34 0.39 0.36
4F7/2 487 1.27 1.24 1.51
2H11/2 521 22.50 19.16 21.62
4S3/2 542 0.31 0.24 0.28
4F9/2 652 4.06 2.21 2.11
4I9/2 801 0.71 0.26 0.39
4I11/2 982 2.67 0.64 0.64
4I13/2 1539 9.49 0.93 0.91
RMS 1.49?10-6
Расчет параметров интенсивности редкоземельного иона осуществлялся по методу, разработанным Джаддом и Офельтом. Сутькоторого заключается в следующем: с одной стороны, силы осцилляторов могут быть получены из суммы пар произведений квадратов матричных элементов переходовпримесного иона , которые слабо зависят от окружения, умноженных на соответствующие им параметры интенсивности . С другой стороны силы осцилляторов находятся экспериментально из интегральных спектров поглощения электромагнитного излучения. Затем составляется система линейных уравнений относительно и из условия минимума среднего квадратичного отклонения между измеренными и теоретическими значениями сил осцилляторов, находятся значения параметров интенсивности .
Изменения параметров интенсивности редкоземельного иона в зависимости от концентрации активаторной примеси объясняется тем, что причинами чувствительности его отдельных переходов являются особенности локального окружения и, соответственно, тип точечной симметрии окружения примесного иона в кристаллической матрице. В работе [9] отмечается, что параметр наиболее чувствителен к степени асимметрии кристаллического поля, в котором находится редкоземельный ион и к изменению энергетического зазора между и состояниями редкоземельного иона, в то время как параметр наиболее чувствителен к изменению электронной плотности и оболочек. Параметр изменяется в результате одновременного влияния указанных факторов, что часто затрудняет установление причины его изменения. Вероятность спонтанного излучения, является характеристикой квантового перехода между уровнями энергии и .Используя полученные значения параметров Джадда - Офельта, вычислены вероятности спонтанного излучения для переходов между любой парой мультиплетов ионов Er3 по следующей формуле: , (3) где - длина волны соответствующего перехода, - показатель преломления для обыкновенного луча, который вычислялся из уравнения Зельмеера для кристалла вольфрамата свинца, которое имеет вид: (4)
Значения длин волн в уравнении(4) берется в мкм. Вычисленные значения представлены в таблице 6.
В связи с малой концентрацией примесных ионов эрбия в исследуемых кристаллах вольфраматов свинца, различия в значениях показателя преломления чистого и легированного образцов определяются точностью измерения длины волны электромагнитного излучения, в то время как изменение показателя преломления имеет на порядок меньшую величину. Поэтому уравнение Зельмеера для кристалла вольфрамата свинца берется без уточняющих поправок.
Таблица 6. Значения показателя преломления для обыкновенного луча в КРИСТАЛЛЕPBWO4
, мкм
0.378 2.443
0.406 2.381
0.451 2.322
0.478 2.299
0.521 2.272
0.542 2.262
0.652 2.230
0.801 2.208
0.982 2.196
1.539 2.182
Таблица 7. Вычисленные значения вероятностей переходов между мультиплетами ионов Er3 : PWO
Переход ?, нм PBWO4: Er, ат. 0.31% PBWO4: Er, ат. 0.37% PBWO4: Er, ат. 0.45%
4I13/2 > 4I15/2 1539 104.4 134.0 138.1
4I11/2 > 4I13/2 2751 22.6 27.9 29.3
4I11/2 > 4I15/2 987 225.6 273.6 279.6
4I9/2 > 4I11/2 4442 1.1 1.3 1.5
4I9/2 > 4I13/2 1699 35.4 48.6 48.5
4I9/2 > 4I15/2 807 226.6 251.5 304.1
4F9/2 > 4I11/2 1957 95.9 117.5 120.0
4F9/2 > 4I13/2 1143 130.1 147.9 167.1
4F9/2 > 4I15/2 656 1.9?103 2.2?103 2.6?103
4S3/2 > 4I9/2 1670 61.2 76.7 83.1
4S3/2 > 4F9/2 3196 0.4 0.6 0.6
4S3/2 > 4I11/2 1214 30.1 40.5 41.2
4S3/2 > 4I13/2 842 348.7 483.1 479.1
4S3/2 > 4I15/2 545 922.2 1.3?103 1.3?103
Рост значений вероятностей переходов между мультиплетами эрбия при увеличении его концентрации в кристаллах вольфраматов свинца, связан с резким возрастанием параметра в данном концентрационном ряду активированных кристаллов. В работе [10] указано, что параметр редкоземельного иона чрезвычайно чувствителен к степени асимметрии окружающего его кристаллического поля. Значит изменение параметра связано с нарушением регулярной структуры кристалла, вызванного большой разницей ионных радиусов (около 25%) свинца и эрбия. Поэтому, число оптических центров Er3 , имеющих симметрию окружения ниже , возрастает с увеличением концентрации примесных ионов.
Чем больше вероятность спонтанных переходов, тем меньше среднее время жизни атома в возбужденном состоянии. Вероятность спонтанного излучения и излучательное время жизни ,зависят друг от друга следующим образом: вольфрамат свинец эрбий
(5) суммирование проводится по всем нижележащим уровням .
Вероятность спонтанного излучения тесно связана с параметром - коэффициентом ветвления люминесценции, который определяет количественное соотношение распределения переходов между каналами излучения и имеет следующий вид: (6)
Таблица 8. Вычисленные значения коэффициентов ветвления люминесценции и радиационные времена возбужденных мультиплетов Er3 : PWO
В исследуемом концентрационном ряду активированных эрбием кристаллов вольфрамата свинца наблюдается уменьшение среднего времени жизни оптических центров в возбужденном состоянии, которое, по-видимому, связано с возрастающей дефектностью кристаллов. В то время как коэффициенты ветвления люминесценции остаются независимыми от концентрации Er3 . Поэтому, можно предположить, что в исследуемых кристаллах, при данных концентрациях примесных ИОНОВER3 ,практически не образуется парных оптических центров. Суммарный коэффициент ветвления люминесценции, при релаксации энергии с некоторых возбужденных мультиплетов, имеет вероятность больше 100%. Это связано с погрешностью измерений данной величины.
Сечение испускания энергетического уровня примесного иона, наряду с временем жизни возбужденного состояния , являются основными параметрами при расчете спектрально-кинетических параметров твердотельного лазера.
,(7) где, - соответствующий коэффициент ветвления люминесценции, - показатель преломления среды, - скорость света, - излучательное время жизни уровня, - ширина линии испускания на половине ее максимума интенсивности.
Рисунок 3. Спектры испускания Er3 :PWO при возбуждении лазерным диодом с длиной волны излучения 980 нм [4]
Значение величин сечения испускания и радиационного времени жизни примесного иона зависит от ряда аспектов, сопутствующих росту кристалла. Структурный аспект учитывает влияние параметров решетки и симметрии окружения активного центра. Спектральный аспект учитывает влияние концентрации активатора на значения вероятностей излучательных переходов. Поэтому эффективные сечения для неоднородно-уширенных спектральных линий могут существенно отличаться в разных кристаллических матрицах [11].
Таблица 9. Ширины линий люминесценции и сечения испускания Er3 перехода 4I13/2 > 4I15/2
PBWO4: Er3 , ат. % Ширина линии, нм Сечение испускания, см2
0.31 30.2 5.4?10-21
0.37 31.3 6.7?10-21
0.45 30.8 7.0?10-21
Понижение симметрии окружения Er3 снимает вырождение уровней энергии оптического центра, и, как указывалось выше, увеличивает вероятность переходов между мультиплетами ионов эрбия, что обуславливает увеличение значение сечения испускания. Исходя из этого, можно заключить, что возрастание значения сечения испускания ионов Er3 при увеличении их концентрации в исследуемых кристаллах PBWO4, связано с одновременно возрастающим числом оптических центров, имеющих симметрию окружения ниже .
Вывод
Из спектров поглощения кристаллов Er3 : PWO,с атомными концентрациями эрбия 0.31, 0.37 и 0.45%, вычислены значения измеренных и рассчитанных значений сил осцилляторов переходов из основного состояния иона эрбия на его возбужденные мультиплеты: , , , , , , , , и . По методу Джадда - Офельта определены параметры интенсивности ИОНОВER3 в кристаллах PBWO4, при концентрациях эрбия 0.31, 0.37 и 0.45%, которые принимают значения: , , ; , , и , , соответственно.
Показано, что увеличение значения параметра интенсивности в концентрационном ряду кристаллов Er3 : PWO ат. 0.31, 0.37 и 0.45%, связано с нарушением регулярной структуры кристаллической решетки и понижением точечной симметрии ближайшего окружения примесного иона, то есть существованием оптических центров Er3 , имеющих симметрию окружения ниже .
Список литературы
1. Блистанов А.А., Якимова И.О. Механизм люминесценции кристаллов вольфраматов двухвалентных ионов // Тезисы докладов Второй Международной конференции по физике кристаллов «Кристаллофизика 21 - го века», посвященной памяти М.П. Шаскольской. - М., МИСИС, - 2003.
2. Зверев П.Г. ВКР активные кристаллы и разработка ВКР-преобразователей на их основе: дис. док.физ.-мат. наук: 01.04.21 / П.Г. Зверев, инст. общ. физ. им. Прохорова. - Москва, 2008. - 328 с.
3. Якимова И.О. Люминесценция кристаллов вольфраматов двухвалентных элементов и свинца: дис. канд. физ.-мат. наук: 01.04.10 / И.О. Якимова, гос. техн. унив. «Московский институт стали и сплавов». - Москва, 2008. - 169 с.
4. Bridgman crystal growth and spectral properties of Er doped PBWO4 as stimulated Raman crystals / Wei Xiong, Liang Chen, FEIYUNGUOETC // Optical Materials. - 2012. - Vol. 34. - p. 1246-1250.
5. Visible up-conversion luminescence in Er3 -doped PBWO4 single crystals / Yanlin Huang, Hyo Jin Seo, Yu Yang etc // Materials Chemistry and Physics - 2005. - Vol. 91. - p. 424-430
6. Пржевуский А.К. Конденсированные лазерные среды / А.К. Пржевуский, Никоноров Н.В. - СПБ.: СПБГУ ИТМО, 2009. - 147 с.
7. Интенсивность f-f-переходов редкоземельных ионов Nd3 , Er3 , Tm3 в кристаллах кальции-ниобий-галлиевого граната / И.А. Белова, Ф.А. Больщиков, Ю.К. Воронько и др. // физика твердого тела. - 2008. - том 50. - вып. 9. - с. 1552 - 1558.
8. Carnell W.T. Spectral Intensities of the Trivalent Lanthanides and Actinides in Solution. / W. T. Carnall, P. R. Fields, B. G. Wybourne // J. Chem.Phys. - 1965 - Vol. 42. - № 11. p. 3797-3806.
9. Correlation between 151Eu Mossbauer isomer shift and Judd - OFELT?6 parameters of Nd3 ions in phosphate and silicate laser glasses / S. Tanabe, T. Hanada, T. Ohyagi etc. // Phys. Rev. B. - 1993. - V. 48. - № 14. - P. 10591-10594.
10. Compositional dependence of Judd-Ofelt parameters of Er ions in alkali-metal borate glasses / S. Tanabe, T. Ohyagi and N. Soga // PHYSICAL REVIEW B. 1992. - vol 46. - № 6. - p. 3305-3310.
11. Кузьмичева Г.М. «Структурная обусловленность свойств”. Часть III. «Кристаллохимия лазерных кристаллов”- М.: МИТХТ. 2004 г. - c. 80.
Размещено на .ru
Вы можете ЗАГРУЗИТЬ и ПОВЫСИТЬ уникальность своей работы
