ядерного магнитного момента был упомянут спин I или ядерное квантовое число. Известно, что ядра 1H и 13C имеет спин 1/2, а ядро дейтерия, к примеру, 1. А при помещении ядра в сильное поле B0 угловой момент P ориентируется так, что его компонента Pz расположится по направлению внешнего поля, причём её значение выразится: Pz = mI*h, где h - постоянная Планка и mI = I, I-1,…, - I - магнитное квантовое число. Импульсная ЯМР начала развиваться лишь в середине 70-х гг., так как для получения таких спектров требуется математическая обработка сигнала, которую можно произвести только на достаточно современном компьютере. Рисунок 5 - Полоса возбуждаемых импульсом частот Основной характеристикой импульса является его длительность PW (PulseWidth), через которую можно вычислить диапазон возбуждаемых им частот SW (SpectralWidth) по формуле: SW = 2/PW (см. Рис. Рисунок 7 - Химические сдвиги для 1Н Рисунок 8 - Химические сдвиги для 13С 1.5 Константа спин-спинового взаимодействия Константа спин-спинового взаимодействия (КССВ) - внутренняя характеристика каждого изучаемого соединения и она не зависит от напряжённости внешнего магнитного поля B0. Обозначается она J и измеряется в Гц [2]. Материалы и методы 2.1 Спектрометр В моей работе имеется 3 эксперимента, все они были проделаны на ЯМР спектрометре Avance-700 III, производства фирмы Bruker, Германия.
Вы можете ЗАГРУЗИТЬ и ПОВЫСИТЬ уникальность своей работы
