Характеристика моделей пористо-пружних середовищ і можливостей їх застосування для розв’язання задач поширення звуку в такому середовищі. Дослідження дисперсійних властивостей нормальних хвиль у пористо-пружному хвилеводі з вільними бічними поверхнями.
При низкой оригинальности работы "Нормальні хвилі в нерегулярних пружних та пористо-пружних хвилеводах", Вы можете повысить уникальность этой работы до 80-100%
Для пружного хвилеводу типовою задачею, на основі якої формувалося розуміння специфіки хвильових процесів у пружних тілах, є вивчення поширення хвиль у шарі з вільними бічними поверхнями. Створення нових матеріалів, що характеризуються малим поглиненням енергії, і розробка способів ефективного збудження хвильового поля в широкому частотному діапазоні призвело до появи значної кількості робіт, присвячених аналізу поширення хвиль у хвилеводах більш складної конфігурації, зокрема, у пружних хвилеводах скінченої довжини і у нерегулярних хвилеводах. Аналізу фізичних аспектів процесів поширення хвиль, вивчення яких є метою даної дисертаційної роботи, приділялося значно менше уваги. Хвильові процеси в такому середовищі значно складніші, що зумовлено існуванням у пористо-пружному середовищі трьох типів хвиль - швидкої і повільної поздовжніх хвиль та поперечної хвилі Взаємодія трьох типів хвиль на границі приводить до специфічних хвильових ефектів, які не можна передбачити в рамках моделі пружного середовища. Обєктом дослідження є процес поширення хвиль в пружних та пористо-пружних хвилеводах з урахуванням ряду ускладнених факторів, а саме: різні способи збудження хвиль, включаючи навантаження з інтегрованим розривом; викривлення торцю пружного хвилеводу; нерегулярність пружного хвилеводу; пористо-пружний хвилевід.В роботах М.Біо були отримані дисперсійні рівняння для цих хвиль і детально вивчена їх поведінка в залежності від частоти і параметрів середовища. Саме тому в даній роботі вивчали хвильові процеси в пористо-пружних хвилеводах, зокрема проведено аналіз поширення хвиль в пористо-пружному хвилеводі з вільними бічними поверхнями. Зокрема, на відміну від акустичного хвилеводу ця хвиля на частоті крайового резонансу не може бути представлена як суперпозиція поздовжньої та поперечної хвиль, що поширюються під певними кутами до осі. Однак, хвильове поле формується не тільки за рахунок поширюваної SV-хвилі, але і неоднорідної поздовжньої хвилі, поширення якої в значній мірі залежить від коефіцієнта Пуассона, тому частота крайового резонансу зміщається щодо частоти . При відбитті поширюваної SV-хвилі від вільного торця для частот, для яких на поверхні існує поширювана Р-хвиля для коефіцієнта Пуассона напруження, обумовлене відбитими від вільного торця P-та SV-хвилями, дорівнює нулю на частоті , тобто резонансна частота змістилася в область більш високих частот.Суттєво розвинуто метод суперпозиції для розвязання змішаних задач динамічної теорії пружності в нескінченних областях, що дозволило обєднати в рамках єдиного підходу високу ефективність обчислювальних процедур для кількісної оцінки характеристик хвильового поля з фізичною наочністю отриманих результатів. Встановлено формування в околі торця хвилеводу стоячих по висоті хвилеводу хвиль. Встановлено, що в хвилеводі з вільними бічними поверхнями і жорстко закріпленим торцем не існує стоячої по висоті хвилеводу хвилі, тому явища, що подібне крайовому резонансу не має місце. Виявлено явища різкого зростання прозорості границі і збільшення ефективності відбиття, які зумовлені особливостями відбиття окремих складових першої нормальної хвилі (P-, SV-хвиль) від границі розділу двох середовищ. Збільшення ефективності відбиття спричинено перебудовою хвильового поля в околі критичних для P-хвилі кутів і за рахунок цієї хвилі збільшенням енергії відбитої від границі.
План
ОСНОВНИЙ ЗМІСТ РОБОТИ
Вы можете ЗАГРУЗИТЬ и ПОВЫСИТЬ уникальность своей работы
