Преимущества многофазного получения вращающегося магнитного поля с помощью неподвижных катушек. Механизм пропускания синусоидального тока. Схематизация вектора магнитной индукции. Расчет гармонически изменяющихся фазных токов для мгновенных величин.
Аннотация к работе
При пропускании по обмотке катушки синусоидального тока она создает магнитное поле, вектор индукции которого изменяется (пульсирует) вдоль этой катушки также по синусоидальному закону. Круговым вращающимся магнитным полем называется поле, вектор магнитной индукции которого, не изменяясь по модулю, вращается в пространстве с постоянной угловой частотой. Если ток в катушке В отстает от тока в катушке А на 900 (см. рис. 2,б), то: Найдем проекции результирующего вектора магнитной индукции В на оси x и y декартовой системы координат, связанной с осями катушек: Модуль результирующего вектора магнитной индукции равен: При этом для тангенса угла a, образованного этим вектором с осью абсцисс. 2,в для модуля вектора магнитной индукции результирующего поля трех катушек с током можно записать: Подставив эти выражения в (3) и (4), получим: А сам вектор В составляет с осью х угол a, для которого: Таким образом, и в данном случае имеет место неизменный по модулю вектор магнитной индукции, вращающийся в пространстве с постоянной угловой частотой, что соответствует круговому полю.
Список литературы
1. Основы теории цепей: Учеб. для вузов / Г.В. Зевеке, П.А. Ионкин, А.В. Нетушил, С.В. Страхов. - 5-е изд., перераб. - М.: Энергоатомиздат, 1989.
2. Бессонов Л.А. Теоретические основы электрической цепи. Учеб. для студентов электротехнических, энергетических и приборостроительных специальностей вузов. - 7-е изд., перераб. и доп. - М.: Высш. шк., 1978.