Структура цикла Карно, принцип действия тепловой и холодильной машин. Второе начало термодинамики, неравенство Клаузиуса. Закон возрастания энтропии в замкнутых системах, её связь с термодинамической вероятностью. Агрегатные состояния и фазовый переход.
Аннотация к работе
. Цикл КарноДля возвращения системы в исходное состояние подвергаем газ, находящийся в результате адиабатного расширения при температуре Т2 изотермическому сжатию до объема V4. Коэффициент полезного действия цикла (h) равен отношению работы Аполезн=А1-2-А3-4, практически используемой в данном цикле, к работе, которую можно было бы получить при превращении в нее всего количества тепла, подведенного к системе или, учитывая эквивалентность теплоты и работы, . В результате цикла тепловой машины некоторое количество теплоты Q1 забирается при температуре Т1 от какого-то внешнего по отношению к рассматриваемой системе тела - это тело обычно называется нагревателем Часть этой теплоты превращается в работу, а часть Q2 - отдается по-прежнему в виде теплоты, но при более низкой температуре Т2, второму, внешнему по отношению к системе телу, называемому холодильником. Так, если при направлении процесса от состояния (1) к состоянию (2) система получает от какого-то тела с температурой Т количество тепла DQ, то при направлении процесса (2-1) на том же участке система должна отдавать этому же телу с температурой Т такое же количество DQ, т.е. получить-DQ. Отсюда следует, что , т.е. сумма приведенных количеств тепла, полученных системой при обратимом переходе от одного состояния (начальное) в другое (конечное), не зависит от пути, по которому совершается переход и, следовательно, зависит только от начального и конечного состояний.