Аналіз спектрів тау-t та t-t збігів для різних пар кутів реєстрації тритонів та тау-частинок, отриманих у кінематично повному дослідженні тричастинкових ядерних реакцій при енергії альфа-частинок 67,2 МеВ. Енергетичні положення та ширина збуджених станів.
Аннотация к работе
ЯДЕРНА ФІЗИКА ТА ЕНЕРГЕТИКА 2010, т. ПРО СТРУКТУРУ ЗБУДЖЕНИХ СТАНІВ ЯДЕР 4Не, 6Не ТА 6Li, ЩО ЗАСЕЛЯЮТЬСЯ В 3Н(?, ?t)n ТА 3Н(?, tt)p РЕАКЦІЯХ Проведено аналіз спектрів ?-t та t-t збігів для різних пар кутів реєстрації тритонів та ?-частинок, отриманих у кінематично повному дослідженні тричастинкових ядерних реакцій 3Н(?, tt)p та 3Н(?, ?t)n при енергії альфа-частинок 67,2 МЕВ. Експериментально спостерігались вище відповідних порогів розпаду стани зі структурою t t в 6Не (Е ? 18,3 МЕВ) та дублет з ? t будовою в 6Li (Е ? 21,59 МЕВ; Е ? 21,9 МЕВ), одночасно визначено енергетичні положення та ширини збуджених станів 4Не та співвідношення їхніх мод розпаду по каналах t p та ? n.У роботі [1], грунтуючись на методі резоную-чих груп (МРГ), у моделі LS звязку автори передбачили в схемі збудження ядра 6Li існування Р дуплета (1P1 (T = 0), 3P0,1,2 (T = 1)) з енергією збудження в районі 22 МЕВ та F дуплета (1F2,3,4 (T = 1)) з енергією збудження біля 29 МЕВ, що можливо тільки у випадку кластерізації на t ?. При дослідженні 3Не(t,?) реакції [3] спостерігали 3F стан з енергією збудження 26 МЕВ, а з аналізу пружного розсіяння 3He t було визначено наявність рівнів 3P2, 3P0, 3F4 та 4F3 з енергіями збудження 21,0, 21,6, 25,7 та ЯДЕРНА ФІЗИКА ТА ЕНЕРГЕТИКА Т. У реакції 6Li(7Li,7Be t)3Не [5, 6] спостерігали збуджений стан 6Не, якому властива двотритонна будова, але якщо енергія збудження у двох експериментах була однакова, Е ? 18 МЕВ, то ширини суттєво відрізнялися - 7,7 [5] і 9,5 [6] МЕВ відповідно. Взаємодію 3Н ?, яка приводить до утворення у вихідному каналі реакції тритона, ?-частинки та нейтрона або іншої трійки частинок (двох тритонів і протона - t t p) можна трактувати як одночасне утворення цих частинок, що описується статистичною моделлю, або через низку квазідвочастинкових процесів, що відповідають утворенню на першому етапі однієї з трьох частинок та ядра в незвязному збудженому стані (n 4H, t 4He*, n 6Li* у випадку реакції 3Н(?, ?t)n; t 4He*, р 6He* у випадку 3Н(?, tt)р реакції), які на другому етапі розпадаються через випромінювання кластерів чи нуклонів 4H > t n, 4He*> ? n , 6Li*> t ? у першому випадку та 4He*> t p, 6He*> t t у другому. 142 для заселення рівнів збудження 6Li і 6Не, розташованих вище порогів розпаду цих ядер на два тринуклонні кластери, чи збуджених рівнів 4He, можна одночасно вимірювати двовимірні спектри t-t та ?-t збігів і отримати нові додаткові дані про 3 3 кластерну структуру збуджених станів ядер 6Li, 6Не і визначити співвідношення мод розпаду ядра 4Не по каналах ? n та t p .Отже, вивчення тричастинкових реакцій 3Н(?, ?t)n та 3Н(?, tt)р є джерелом корисної експериментальної інформації про кластерну будову збуджених станів ядер, і залежно від вибраних експериментальних умов (енергії взаємодії, кутів реєстрації вихідних продуктів реакції) за допомогою них можна досліджувати і кластерну t t та ? t будову незвязаних збуджених рівнів ядер 6Не та 6Li відповідно, і кластерну t р чи ? n структуру збуджених станів 4Не. Підтверджено наявність тонкої структури з енергіями збудження Е ? 21,59 МЕВ; Е ? ? 21,9 МЕВ та з t ? кластерною будовою для ядра 6Li.