Вплив магнітострикції на основний стан легковісного антиферомагнетика з взаємодією Дзялошинського, інваріантною відносно обертання магнітної підсистеми навколо легкої осі. Одержання виразів для компонентів тензора статичної магнітної сприйнятливості.
Аннотация к работе
Фазові переходи у легковісних антиферомагнетиках з урахуванням взаємодії Дзялошинського та одновісного тискуПомітне місце займають дослідження, у яких розглядаються різні питання критичних явищ як при фазових переходах порядок-безладдя, так і при фазових переходах порядок-порядок (орієнтаційні фазові переходи) [1, 2]. Увага до фазових переходів обумовлена як можливістю виявлення аномалій фізичних властивостей, так і деякою мірою тим, що трактування результатів експерименту перебуває у певній залежності від поглядів дослідника на природу явища. У легковісних антиферомагнетиках в області метастабільних станів (характерних для фазових переходів першого роду) характеристики для параметра порядку, намагніченості, взаємодії спінових і пружних хвиль, динамічного зрушення частоти ЯМР, коефіцієнта підсилення ЯМР стають екстремальними, а на реалізацію самого фазового переходу істотний ефект мають такі незначні впливи, як нульові коливання і магнітострикція. Вивчення фізичних властивостей фториду марганцю в області малих кутів між і ЕМА становить інтерес і з огляду на те, що через малість поля Дзялошинського знайти в експерименті фазовий перехід у полі ^ЕМА, обумовлений ВД, виявляється дуже складно, тому що в даному випадку поле переходу дорівнює обмінному полю. Вперше показано, що неінваріантність ВД відносно обертання магнітної підсистеми у базисній площині антиферомагнетика призводить до існування критичного значення одновісного тиску, при якому змінюється характер спін-флоп переходу, тобто зі зміною одновісного стискання фазовий перехід першого роду переходить у два фазових переходи другого роду.Оскільки експериментально виявити фазовий перехід, існуючий завдяки ВД, вектора антиферомагнетизму у базисній площині під дією магнітного поля, перпендикулярного до EMA, важко через величину поля фазового переходу, то поблизу спін-флоп переходу побудовані магнітні фазові діаграми, експериментальне вивчення яких необхідне для однозначного вирішення існуючої проблеми. Отже, фазовий перехід, що вивчається, в тетрагональних антиферомагнетиках навіть при ||EMA відрізняється не тільки від класичного спін-флоп переходу в чистих антиферомагнетиках, але і від спін-флоп переходу в ортоферитах при температурі нижче від точки Морина. Звичайний спін-флоп перехід може відбуватися не тільки у вигляді переходу першого роду (і, отже, мати область метастабільних станів), але і у вигляді двох переходів другого роду. Із співвідношення (3) випливає, що при спін-флоп перехід відбувається у вигляді двох фазових переходів другого роду, а при має місце фазовий перехід першого роду. Критичні лінії та критичний кут визначені для двох випадків: 1) при обертанні магнітного поля в площині, перпендикулярній до тієї площини, у якій знаходяться ЕМА (вісь OZ) і вісь анізотропії (вісь OX), що створена одновісним тиском (це діаграма у змінних Hz, Hy, її існування неможливе, якщо немає ВД); 2) при обертанні магнітного поля в площині XZ (діаграма в змінних Hz, Hx).Вперше показано, що одновісний тиск у базисній площині кристала змінює характер орієнтаційних фазових переходів у тетрагональних антиферомагнетиках у магнітному полі, паралельному ЕМА. Вперше побудовано магнітну фазову діаграму для антиферомагнітного фториду марганцю шляхом використання анізотропії в базисній площині, створеній одновісним тиском.