Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля. Условия на границе раздела двух диэлектрических сред. Вывод основных законов электрического тока в классической теории проводимости металлов.
() - внутри поверхности электростатическое поле отсутствует. теорема гаусс электрическое полеИнтеграл называется циркуляцией вектора напряженности.потенциал в какой-либо точке электростатического поля есть физическая величина, определяемая потенциальной энергией единичного положительного заряда, помещенного в эту точку.Эквипотенциальные поверхности - поверхности, во всех точках которых потенциал ф имеет одно и то же значение.Поле равномерно заряженной сферической поверхностиДиэлектрики - вещества, обладающие малой электропроводностью, т.к. у них очень мало свободных заряженных частиц - электронов и ионов. Первую группу диэлектриков (N2, Н2, О2.) составляют вещества, молекулы которых имеют симметричное строение, т.е. центры "тяжести" зарядов совпадают и дипольный момент молекулы равен нулю.Для количественного описания поляризации диэлектрика пользуются векторной величиной - поляризованностью, определяемой как дипольный момент единицы объема диэлектрика.Сегнетоэлектрики - диэлектрики, обладающие в определенном интервале температур спонтанной поляризованностью, т.е. поляризованностью в отсутствие внешнего электрического поля. При отсутствии внешнего электрического поля сегнетоэлектрик представляет собой мозаику из доменов - областей с различными направлениями поляризованности. сегнетоэлектрик титоната бария Для каждого сегнетоэлектрика имеется определенная температура, выше которой его необычные свойства исчезают и он становится обычным диэлектриком. Сегнетоэлектрик остается поляризованным в отсутствие внешнего электрического поля. Пьезоэлектрики - кристаллические вещества, в которых при сжатии или растяжении в определенных направлениях возникает поляризованность даже в отсутствие внешнего электрического поля (прямой пъезоэффект).Поэтому вектор напряженности поля на внешней поверхности проводника направлен по нормали к каждой точке его поверхности. Если проводнику сообщить некоторый заряд Q, то некомпенсированные заряды располагаются только па поверхности проводника. Явление перераспределения поверхностных зарядов на проводнике во внешнем электростатическом поле называется электростатической индукцией.Уединенный проводник - проводник, который удален от других проводников, тел и зарядов.Конденсаторы - устройства, обладающие способностью при малых размерах и небольших относительно окружающих тел потенциалах обладать большой емкостью. Конденсаторы делят на плоские (две плоские параллельные пластины одинаковой площади, расположенные на расстоянии d друг от друга), цилиндрические (два проводящих коаксиальных цилиндра) и сферические (два проводника, имеющие форму концентрических сфер).Энергия заряженного уединенного проводника () - равна той работе, которую необходимо совершить, чтобы зарядить этот проводникДля возникновения и существования электрического тока необходимо наличие свободных носителей тока - заряженных частиц, способных перемещаться упорядоченно, и наличие электрического поля, энергия которого расходовалась бы на их упорядоченное движение. Сила тока I - скалярная физическая величина, определяемая электрическим зарядом, проходящим через поперечное сечение проводника в единицу времени, измеряется в амперах.Источник тока - устройство, способное создавать и поддерживать разность потенциалов за счет работы сил неэлектростатического происхождения.Закон Ома для участка тока: сила тока в проводнике прямо пропорциональна приложенному напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению проводника (Ампер). Сопротивление проводника - физическая величина, характеризующая свойства проводника препятствовать прохождению электрического тока.Мощность тока - отношение произведенной им работы ко времени в течение которого совершена работа.(сила тока I в однородном металлическом проводнике прямо пропорциональна напряжению U на концах этого проводника и обратно пропорциональна сопротивлению R этого проводника)Второе правило Кирхгофа: в любом замкнутом контуре, произвольно выбранном в разветвленной электрической цепи, алгебраическая сумма произведений сил токов на сопротивления соответствующих участков этого контура равна алгебраической сумме ЭДС, встречающихся в этом контуре.Постулат теории Друде-Лоренца: свободные электроны в металле находятся в состоянии беспорядочного непрерывного движения, и в этом смысле совокупность электронов в металле представляет "электронный газ". После взвешивания цилиндры были сложены вместе в последовательности медь - алюминий - медь.средняя скорость направленного движения электрона. энергия, передаваемая решетке в единице объема проводника за единицу времениЕсли электрон по какой-то причине удаляется из металла, то в месте, которое электрон покинул, возникает избыточный положительный заряд и электрон притягивается к положительному заряду.Электронная эмиссия - испускание электронов поверхностью твердого тела или жидкости. Вследствие распределения электронов но скоростям (по энергиям) некоторые электроны обладают энергией, достаточной для преодоления потенциального барьера на
План
Содержание
1) Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме
2) Применение теоремы Гаусса к расчету некоторых электростатических полей в вакууме
3) Циркуляция вектора напряженности электростатического поля
4) Потенциал электростатического поля
5) Напряженность как градиент потенциала. Эквипотенциальные поверхности
6) Вычисление разности потенциалов по напряженности поля
7) Типы диэлектриков. Поляризация диэлектриков
8) Поляризованность. Напряженность поля в диэлектрике
9) Электрическое смещение. Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике
10) Условия на границе раздела двух диэлектрических сред
11) Проводники в электростатическом поле
12) Электроемкость уединенного проводника
13) Конденсаторы
14) Энергия системы зарядов, уединенного проводника и конденсатора. Энергия электростатического поля
15) Электрический ток, сила и плотность тока рисунок конденсатора выше
16) Сторонние силы. Электродвижущая сила и напряжение
17) Закон Ома. Сопротивление проводников
18) Работа и мощность тока. Закон Джоуля - Ленца
19) Закон Ома для неоднородного участка цепи
20) Правила Кирхгофа для разветвленных цепей
21) Элементарная классическая теория электропроводности металлов
22) Вывод основных законов электрического тока в классической теории проводимости металлов
1) Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме
Определяет поток вектора напряженности электрического поля
(для замкнутой поверхности (Q - точечный заряд))
(в ваакуме: поток вектора напряженности электростатического поля в вакууме сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности зарядов, деленной на е0.)
2) Применение теоремы Гаусса к расчету некоторых электростатических полей в вакууме
1. Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости. ( )
2. Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных плоскостей ( ) 6 - поверхностная плотность; вне объема, ограниченного плоскостями, напряженность поля равна нулю.
Вы можете ЗАГРУЗИТЬ и ПОВЫСИТЬ уникальность своей работы
