Кодоiмпульсна модуляція як найбільш підхожий оптичний варіант схеми модуляцiї носійної для оптичних телекомунікацій, принцип її дії та призначення. Механізми породження, розвитку дисперсії чи поширення iмпульсу в волокні. Ширина iмпульсу довільної форми.
Аннотация к работе
На виході з волокна вони будуть кінець кінцем єднатися, створюючи імпульс звичайно більшої тривалості, ніж вхідний і, крім того, більшої часової ширини, ніж вхідний імпульс. В типовому волокні, припускаючи n1»1,46; D=1% на довжині 1 км Dt складе ~48 нс; це означає для нас, що імпульс нескінченно малої тривалості (часової ширини) збільшиться до ширини 48 нс після проходження дільниці волокна довжиною 1 км. Таким чином, якщо ми розглянемо оптичні промені двох типових променей, позначених 1 і 2 (див. рисунку 2.б), то промінь 2 буде ефективно поширюватися через області різноманітного показника заломлення порівняно з осьовим променем 1 - це істотно приведе до певного вирівнювання в часі поширення різноманітних променів (мод) і, крім того, дисперсія буде низькою. Для того, щоб зробити електромагнітний аналіз поширення в волокнах з градієнтною серцевиною, ми визначимо, що показник заломлення змінюється безупинно з r (r<a) на відміну від волокна зі східчастим показником, де n(r)=n1 для 0<r<a. Проте, поки ми не розглядали окремо моди дуже низьких порядків, щоб одержати загальний вид модової структури в волокнах з градієнтною серцевиною, можна переписати (10) приблизно як , (11) і взяти (11) для визначення характеристики чи рівняння власного значення для одержання постійної розповсюдження (blm взагалі для волокна з градієнтною серцевиною поки задовольняється (7).